Les r‚Ēú–Ļsultats de l`exp‚Ēú–Ļrience Michelson —ā–ź–£ Morley sont g‚Ēú–Ļn‚Ēú–Ļralement consid‚Ēú–Ļr‚Ēú–Ļs comme la premi‚Ēú–łre preuve forte contre la th‚Ēú–Ļorie d`un ‚Ēú–Ļther luminif‚Ēú–łre et en faveur de la relativit‚Ēú–Ļ sp‚Ēú–Ļciale. ‚Ēú–ôtant donn‚Ēú–Ļ que la fr‚Ēú–Ļquence des ondes lumineuses (~ 1014 Hz) est trop ‚Ēú–Ļlev‚Ēú–Ļe pour ‚Ēú–ļtre d‚Ēú–Ļtect‚Ēú–Ļe par les d‚Ēú–Ļtecteurs actuellement disponibles, il est possible d`observer uniquement l`intensit‚Ēú–Ļ d`un sch‚Ēú–Ļma d`interf‚Ēú–Ļrence optique. L`intensit‚Ēú–Ļ de la lumi‚Ēú–łre ‚Ēú–į un point donn‚Ēú–Ļ est proportionnelle au carr‚Ēú–Ļ de l`amplitude moyenne de la vague. Cela peut ‚Ēú–ļtre exprim‚Ēú–Ļ math‚Ēú–Ļmatiquement comme suit. Le d‚Ēú–Ļplacement des deux vagues ‚Ēú–į un point r est: Supposons que vous utilisez la m‚Ēú–ļme double fente pour effectuer l`exp‚Ēú–Ļrience de la double fente de Young dans l`air et puis r‚Ēú–Ļp‚Ēú–Ļter l`exp‚Ēú–Ļrience dans l`eau. Les angles des m‚Ēú–ļmes parties du motif d`interf‚Ēú–Ļrence sont-ils plus grands ou plus petits? La couleur de la lumi‚Ēú–łre change-t-elle? Expliquer. Dans un syst‚Ēú–łme de division d`amplitude, un s‚Ēú–Ļparateur de faisceau est utilis‚Ēú–Ļ pour diviser la lumi‚Ēú–łre en deux poutres voyageant dans des directions diff‚Ēú–Ļrentes, qui sont ensuite superpos‚Ēú–Ļes pour produire le mod‚Ēú–łle d`interf‚Ēú–Ļrence. L`interf‚Ēú–Ļrom‚Ēú–łtre de Michelson et l`interf‚Ēú–Ļrom‚Ēú–łtre Mach —ā–ź–£ Zehnder sont des exemples de syst‚Ēú–łmes de division d`amplitude. Il est ‚Ēú–Ļgalement possible d`observer les franges d`interf‚Ēú–Ļrence en utilisant la lumi‚Ēú–łre blanche. Un motif de frange de lumi‚Ēú–łre blanche peut ‚Ēú–ļtre consid‚Ēú–Ļr‚Ēú–Ļ comme compos‚Ēú–Ļ d`un ‚Ē¨–Ľspectre‚Ē¨‚ēó de motifs de franges chacun d`un espacement l‚Ēú–Ļg‚Ēú–łrement diff‚Ēú–Ļrent. Si tous les motifs de franges sont en phase dans le centre, alors les franges vont augmenter en taille que la longueur d`onde diminue et l`intensit‚Ēú–Ļ additionn‚Ēú–Ļe montrera trois ‚Ēú–į quatre franges de couleur variable. Young le d‚Ēú–Ļcrit tr‚Ēú–łs ‚Ēú–Ļl‚Ēú–Ļgamment dans sa discussion de deux interf‚Ēú–Ļrences de fente. ‚Ēú–ôtant donn‚Ēú–Ļ que les franges de lumi‚Ēú–łre blanche ne sont obtenues que lorsque les deux vagues ont parcouru des distances ‚Ēú–Ļgales par rapport ‚Ēú–į la source de lumi‚Ēú–łre, elles peuvent ‚Ēú–ļtre tr‚Ēú–łs utiles en interf‚Ēú–Ļrom‚Ēú–Ļtrie, car elles permettent d`identifier la frange de diff‚Ēú–Ļrence de chemin z‚Ēú–Ļro.
[5] si les amplitudes d`ondes lumineuses subissant une interf‚Ēú–Ļrence destructrice au point n`est pas la m‚Ēú–ļme, ou si la largeur de deux fentes n`est pas la m‚Ēú–ļme, l`intensit‚Ēú–Ļ de la lumi‚Ēú–łre au point d`interf‚Ēú–Ļrence destructrice ne sera pas z‚Ēú–Ļro, alors nous pouvons attendre le mod‚Ēú–łle de frange dans le deuxi‚Ēú–łme ‚Ēú–Ļcran. On suppose simplement l`inverse, puis multiplie les deux c‚Ēú‚Ē§t‚Ēú–Ļs par e i 2 ‚ēß–ź N {displaystyle e ^ {i {frac {2 pi} {N}}}} consid‚Ēú–Ļrez, par exemple, ce qui se passe lorsque deux pierres identiques sont tomb‚Ēú–Ļes dans une piscine d`eau encore ‚Ēú–į diff‚Ēú–Ļrents endroits. Chaque pierre g‚Ēú–Ļn‚Ēú–łre une onde circulaire propagant vers l`ext‚Ēú–Ļrieur ‚Ēú–į partir du point o‚Ēú‚ē£ la pierre a ‚Ēú–Ļt‚Ēú–Ļ abandonn‚Ēú–Ļe. Lorsque les deux vagues se chevauchent, le d‚Ēú–Ļplacement net ‚Ēú–į un point particulier est la somme des d‚Ēú–Ļplacements des vagues individuelles. ‚Ēú–ź certains points, ceux-ci seront en phase, et produiront un d‚Ēú–Ļplacement maximum. Dans d`autres endroits, les vagues seront en anti-phase, et il n`y aura pas de d‚Ēú–Ļplacement net ‚Ēú–į ces points.